Главная страница
    Top.Mail.Ru    Яндекс.Метрика
Форум: "Потрепаться";
Текущий архив: 2005.02.20;
Скачать: [xml.tar.bz2];

Вниз

Как вы понимаете второй закон термодинамики?   Найти похожие ветки 

 
begin...end ©   (2005-01-25 14:16) [40]

> [35] Piter ©   (25.01.05 14:05)

> Второй закон термодинамики справедлив в любых случаях

Это утверждение неверно.


 
icWasya ©   (2005-01-25 14:30) [41]

Первый закон термодинамики
 У природы нельзя выиграть
Второй закон термодинамики
 При своих остаться тоже нельзя
Третий закон термодинамики
 До конца проиграться невозможно


 
SergP ©   (2005-01-25 14:55) [42]


>  [20] TUser ©   (25.01.05 10:45)
>
> > Котяра, че эт тебя в науку потянуло
> Кошка-кэта объелся, наверное ...


Наверное Чеширского вискаса...


>  [22] Чеширский_Кот ©   (25.01.05 12:33)
>
> вопрос этот волнует меня очень


Насколько давно волнует?
И в чем заключается это волнение?


 
Piter ©   (2005-01-25 17:44) [43]

Анонимщик ©   (25.01.05 14:11) [36]
> Piter
Да неужели?


да

begin...end ©   (25.01.05 14:16) [40]
Это утверждение неверно


примеры неработы этого закона?
И плиз аналитическое выражение второго закона напишите, чтобы не было путанницы


 
begin...end ©   (2005-01-25 18:52) [44]

> [43] Piter ©   (25.01.05 17:44)

Аналитическое выражение этого закона становится возможным после введения понятия энтропии:

dS >= dQ/T

S - энтропия, Q - теплота, T - температура.
Здесь знак равенства относится к обратимым процессам, а знак неравенства - к необратимым.

Энтропия, в свою очередь, связана с термодинамической вероятностью системы, т.е. числом микросостояний, соответствующих данному макросостоянию:

S = k * lnW

S - энтропия, k - постоянная Больцмана, W - термодинамическая вероятность.

Упрощая, величину W можно определить так. Представим себе, например, некоторый объём газа. У него есть термодинамические параметры - температура, давление и объём. Совокупность этих параметров определяет макросостояние. Газ состоит из молекул, которые каким-то образом распределены в нём по координатам и энергиям. Это распределение определяет микросостояние. Оказывается, что эти самые термодинамические (макроскопические) параметры будут такими же и при некоторых других распределениях. Т.е. W - это "число способов", которыми можно "распределить" частицы системы, чтобы она обладала данными термодинамическими параметрами.

Если теперь вернуться к аналитической формулировке и представить себе изолированную систему, для которой dQ = 0, то получаем: dS >= 0. Это означает, что энтропия изолированной системы не может убывать, и равновесному состоянию этой системы соответствует максимальное значение энтропии.

Фишка в том, что в равновесном состоянии величина W тоже будет максимальной, поскольку равновесное состояние является наиболее вероятным, т.е. может быть осуществлено наибольшим числом способов. В этом можно убедиться, если, например, рассмотреть способы распределения четырёх молекул газа по двум сообщающимся сосудам. Число способов, которыми может быть осуществлено равномерное распределение, будет максимальным.

Таким образом, получили вот что: в равновесном состоянии dS = 0, энтропия S и термодинамическая вероятность W максимальны.

Теперь представим себе равновесную изолированную систему - например, 1 кубический метр газа в закрытом и теплонепроницаемом сосуде. Возможно ли, что энтропия этой системы вдруг ни с того ни с сего начнёт убывать? Согласно уравнению dS >= 0, это невозможно. Тем не менее, если выделить некие малые области в этом газе, то можно увидеть, что плотность этих областей изменяется! Такия явления называются флуктуациями - в данном случае, флуктуациями плотности. А ведь это означает, что система самопроизвольно переходит из наиболее вероятного равновесного состояния (когда плотности в любой точке газа одинаковы) в менее вероятные НЕравновесные состояния! А поскольку S пропорциональна lnW, то S тоже уменьшается.

Так что второй закон термодинамики носит вероятностный характер, и не может применяться к малым, микроскопическим системам (типа очень малых областей в газе). Возможно также, что он не применим к очень большим системам (типа Вселенной).


 
jack128 ©   (2005-01-25 19:10) [45]

begin...end ©   (25.01.05 18:52) [44]
Тем не менее, если выделить некие малые области в этом газе, то можно увидеть, что плотность этих областей изменяется!
Так ведь эти малые области не замкнуты?


 
begin...end ©   (2005-01-25 19:14) [46]

> [45] jack128 ©   (25.01.05 19:10)

Ну и что? ВСЯ система переходит из равновесного состояния в НЕравновесное. Значит, уменьшается термодинамическая вероятность её состояния. А значит, уменьшается её энтропия.


 
jack128 ©   (2005-01-25 19:44) [47]

ОК, ясно.


 
Piter ©   (2005-01-25 20:15) [48]

begin...end ©   (25.01.05 18:52) [44]
Так что второй закон термодинамики носит вероятностный характер, и не может применяться к малым, микроскопическим системам


у микроскопических систем такого понятия как температура то нету. Поэтому, естественно, ни о каком втором законе речи не идет.


 
begin...end ©   (2005-01-25 20:27) [49]

> [48] Piter ©   (25.01.05 20:15)

> у микроскопических систем такого понятия как температура
> то нету.

А ведь это как раз и означает, что этот закон применим не для всех систем, не так ли?

К тому же, выше я привёл пример неточного выполнения второго закона для макроскопической системы.

У второго закона термодинамики есть границы применимости, как и у многих других физических законов. Если ты можешь привести аргументы в пользу того, что этих границ для ВЗТ нет (а, насколько я понял, ранее ты утверждал именно это), то - пожалуйста.


 
Piter ©   (2005-01-25 20:35) [50]

begin...end ©   (25.01.05 20:27) [49]
А ведь это как раз и означает, что этот закон применим не для всех систем, не так ли?


нет. Понимаешь, ты не найдешь систему, где бы закон НЕ ВЫПОЛНЯЛСЯ.
Если закон связывает температуру с какими-то другими параметрами, например, то естественно в данной системе должна быть задана температура!

А если такого понятия как температура нету - то какой тут закон?


 
begin...end ©   (2005-01-25 20:40) [51]

> [50] Piter ©   (25.01.05 20:35)

Хорошо, поставим вопрос по-другому. Где та грань, при переходе через которую понятие "температура" для системы "исчезает"? Ведь температура с точки зрения МКТ - это мера средней кинетической энергии поступательного движения молекул, ведь так? Ну и почему я не могу считать, что для системы из двух молекул не существует понятия "температура"?

Ещё раз повторю: для больших систем ВТЗ тоже выполняется неточно. Просто чем меньше становится система, тем более вероятным становится то, что мы за определённый промежуток времени эти отклонения увидим. Но отклонения эти есть - в любых по размеру системах.


 
Анонимщик ©   (2005-01-26 14:46) [52]

А, я понял.
Не существует систем, для которых вообще возможна формулировка второго закона. Следовательно, говорить, что есть такой закон - совершать логическую ошибку.
Совершенно верно, а заодно и заметь, что законы Ньютона тоже вредны.


 
Думкин ©   (2005-01-27 07:16) [53]

> [52] Анонимщик ©   (26.01.05 14:46)

Этот закон есть - на том же уровне, что и придя в казино ты уйдешь без шьанов, только еще более вероятно. Попробуй опровергнуть сие личным примером.



Страницы: 1 2 вся ветка

Форум: "Потрепаться";
Текущий архив: 2005.02.20;
Скачать: [xml.tar.bz2];

Наверх





Память: 0.56 MB
Время: 0.036 c
8-1098004175
focor
2004-10-17 13:09
2005.02.20
MicroPhonoClack


14-1106846392
Бугага
2005-01-27 20:19
2005.02.20
Колосков подал в отставку с поста РФС


3-1106054341
Russko
2005-01-18 16:19
2005.02.20
Гетерогенный запрос


14-1107272287
PIF
2005-02-01 18:38
2005.02.20
помогите разобраться с NetBios


3-1106558657
kasper111
2005-01-24 12:24
2005.02.20
подскажите синтаксис командый update в delphi4





Afrikaans Albanian Arabic Armenian Azerbaijani Basque Belarusian Bulgarian Catalan Chinese (Simplified) Chinese (Traditional) Croatian Czech Danish Dutch English Estonian Filipino Finnish French
Galician Georgian German Greek Haitian Creole Hebrew Hindi Hungarian Icelandic Indonesian Irish Italian Japanese Korean Latvian Lithuanian Macedonian Malay Maltese Norwegian
Persian Polish Portuguese Romanian Russian Serbian Slovak Slovenian Spanish Swahili Swedish Thai Turkish Ukrainian Urdu Vietnamese Welsh Yiddish Bengali Bosnian
Cebuano Esperanto Gujarati Hausa Hmong Igbo Javanese Kannada Khmer Lao Latin Maori Marathi Mongolian Nepali Punjabi Somali Tamil Telugu Yoruba
Zulu
Английский Французский Немецкий Итальянский Португальский Русский Испанский